自组织临界性与意识
越来越多的证据表明，大脑局部活动紊乱，如沙堆的崩塌，有助于使整个系统的处于比较好的平衡状况。
Essential University Physics 23.2 电容器
1901-66年间诺贝尔物理奖提名情况
Essential University Physics 23.1 静电能
Essential University Physics 22.4 带电导体
22.4 带电导体
处于静电平衡的带电导体内部没有电场，导体表面的电场与导体表面垂直。因此，在导体内部或表面上移动试探电荷，不需要做功。这意味着，处于静电平衡的带电导体是等势体。
弱聚电解质微凝胶的泊松-玻尔兹曼-弗洛里理论
Essential University Physics 22.3 电势差和电场
22.3 电势差和电场
图22.15 一座平顶山(a)及其等高线图(b)表示一个带电球壳的等势面（短划线） represent equipotentials (dashed curves) for a charged spherical shell, in a plane
through the shell’s center.
聚电解质刷的泊松-玻尔兹曼-弗洛里理论
轴对称体系泊松-玻尔兹曼方程的解
体系为无限长带电圆柱，电荷线密度为$\lambda$，无外加盐。泊松-玻尔兹曼方程形式为
\begin{equation*} y''+\frac{y'}{r}=\kappa^2 e^y \end{equation*}
边界条件为
\begin{equation*} \begin{split} y'(r_0)&=-2\frac{\xi}{r_0} \\ y'(R)&=0 \end{split} \end{equation*}
其中$\xi=\lambda l_B/e$。
方程的解为
\begin{equation*} y(r)=-2\ln\left [\frac{\kappa r}{\sqrt{2}\gamma}\cos\left (\gamma\ln\frac{r}{R_M} \right ) \right ] \end{equation*}
其中常数由边界条件确定，满足
\begin{equation*} \begin{split} \gamma\ln\frac{r_0}{R_M}&=\arctan \left (\frac{1-\xi}{\gamma} \right )\\ \gamma\ln\frac{R}{R_M}&=\arctan \left (\frac{1}{\gamma} \right ) \end{split} \end{equation*}
